居(jū)裏(lǐ)溫度(dù)

    當溫(wēn)度高於居裏(lǐ)溫(wēn)度(dù)（Tc）時，壓電陶瓷(cí)處於順(shùn)電相，自發(fā)極化和壓(yā)電性(xìng)也隨之而(ér)消(xiāo)失(shī)。在(zài)居(jū)裏溫(wēn)度處，壓電陶瓷(cí)材(cái)料的許(xǔ)多物(wù)理性質，如電容(róng)率，熱容量(liáng)，綫(xiàn)膨脹係數都(dū)將發生突(tū)變，因此(cǐ)，隻要(yào)測定(dìng)這種(zhǒng)突變點對應的溫(wēn)度就能夠(gòu)確(què)定(dìng)壓電(diàn)陶瓷材料(liào)的(dí)居裏溫度(dù)。

縱向(xiàng)壓電(diàn)應(yīng)變(biàn)常(cháng)數（靜態(tài)）

    在沒(méi)有(yǒu)外電場(cháng)的(dí)作(zuò)用，滿足(zú)電(diàn)學短(duǎn)路條(tiáo)件

強場介(jiè)電(diàn)

    壓(yā)電陶(táo)瓷(cí)材(cái)料的自由相(xiāng)對電容率和(hé)介(jiè)電損耗角正切(qiē)值與(yǔ)溫(wēn)度(dù)，濕(shī)度，交變(biàn)電場的頻(pín)率，場(cháng)強和(hé)施加電(diàn)壓(yā)時(shí)間(jiān)有關，場強介電即(jí)是在(zài)強交(jiāo)變(biàn)電場(cháng)作(zuò)用下的(dí)介電(diàn)，一(yī)般指自由(yóu)相對電(diàn)容率(shuài)和(hé)介電損耗角正切值。

熱釋(shì)電係(xì)數(shù)

    采(cǎi)用(yòng)電荷積分(fēn)法(fǎ)測(cè)量壓(yā)電陶瓷(cí)材(cái)料的熱釋電係數。該(gāi)方(fāng)法通過測(cè)量在電容(róng)器(qì)上積累(léi)的熱釋電電(diàn)荷，測定(dìng)剩(shèng)餘極(jí)化隨溫(wēn)度的(dí)變(biàn)化情況。

柱(zhù)體縱(zòng)向長度(dù)伸縮(suō)振動模式(shì)

    在縱向長度(dù)伸(shēn)縮振(zhèn)動模(mó)式(shì)中，激(jī)勵(lì)電場平(píng)行於彈(dàn)性波的傳(chuán)播(bō)方向，彈性(xìng)剛(gāng)度（或(huò)柔順(shùn)）常數(shù)與(yǔ)機(jī)電耦合效應相關(guān)。

圓(yuán)片(piàn)厚(hòu)度伸縮振動(dòng)模式

    在(zài)電(diàn)學(xué)短路(lù)條件下，自(zì)由振動的全電極(jí)壓電試(shì)樣(yàng)圓(yuán)片(piàn)厚度伸縮(suō)振動模式(shì)的頻率按(àn)tanx=x/kt2公式(shì)計(jì)算。Kt—厚(hòu)度伸縮(suō)振動(dòng)機電耦合係數(shù)，X—歸(guī)一化頻(pín)率的數(shù)值(zhí)。

長方片厚(hòu)度切變振動模式(shì)

    厚度(dù)切變振(zhèn)動如圖，試樣沿(yán)1方(fāng)向極(jí)化，沿3方向(xiàng)施(shī)加激(jī)勵電(diàn)場，則(zé)在1,3麵上(shàng)產(chǎn)生(shēng)剪切力如圖(tú)a，使1,3麵產生切(qiē)變如(rú)圖(tú)b，當電場(cháng)反向時(shí)，則1,3麵產(chǎn)生(shēng)反(fǎn)向切(qiē)變(biàn)如(rú)圖(tú)c。在(zài)交變(biàn)電場(cháng)激勵下(xià)，試樣產生質點位移(yí)沿1方向的(dí)切變振動(dòng)，波的傳(chuán)播(bō)方(fāng)向(xiàng)沿3方向，故(gù)切(qiē)變波(bō)為橫(héng)波。

特(tè)性頻(pín)率和動(dòng)態(tài)電(diàn)阻(zǔ)的傳(chuán)輸(shū)綫路法測(cè)試

    用(yòng)傳輸綫路法(fǎ)測(cè)試柱(zhù)體縱向長度(dù)伸(shēn)縮振動模式(shì)，圓片(piàn)厚度伸縮振(zhèn)動模(mó)式和(hé)長方(fāng)片厚(hòu)度切變振動模式下的特(tè)征頻(pín)率和動態(tài)電(diàn)阻(zǔ)按規定(dìng)進行。