反鐵電性(xìng)的(dí)概(gài)念，是美國(guó)科學(xué)家 Kittle 在 1951 年，根據(jù)宏(hóng)觀唯(wéi)象理論提出的，其具體定義為(wéi)：“反鐵電(diàn)體晶(jīng)格內部(bù)的離子(zǐ)會發(fā)生與(yǔ)鐵電體類似(sì)的自(zì)發極化(huà)，但(dàn)不同於(yú)鐵電體，反鐵電體內部相鄰(lín)晶格具有方向(xiàng)相反的自發極化，因(yīn)而表現出零剩(shèng)餘(yú)極(jí)化強(qiáng)度。”因此，反向平行排(pái)列的(dí)偶極子是反(fǎn)鐵電體區別(bié)於鐵電體(tǐ)重要的特征，這在宏(hóng)觀(guān)上表(biǎo)現(xiàn)為(wéi)總(zǒng)的自(zì)發極化強(qiáng)度(dù)等(děng)於零(líng)。若(ruò)對(duì)反鐵電體施加電場(cháng)強度(dù)大(dà)於(yú)反鐵電(diàn)體偶極子反轉(zhuǎn)所需(xū)的電(diàn)場(cháng)時，材(cái)料內(nèi)部的偶(ǒu)極(jí)子同向(xiàng)平(píng)行(háng)排列，這(zhè)時材(cái)料就由反鐵(tiě)電(diàn)相轉(zhuǎn)變成了(liǎo)鐵電相，具(jù)體過程如(rú)圖 2.4 所示。使反鐵(tiě)電(diàn)體(tǐ)偶極子(zǐ)反轉(zhuǎn)所需的電場(cháng)就是(shì)材料的(dí)正向(xiàng)轉折電場(cháng)。

反鐵電體在(zài)電場(cháng)作用(yòng)下(xià)會發(fā)生鐵(tiě)電(diàn)-反(fǎn)鐵(tiě)電相(xiāng)變，從而表現(xiàn)出雙電(diàn)滯回綫(xiàn)，如(rú)圖 2.5 所(suǒ)示。在自(zì)由狀(zhuàng)態(tài)下，反鐵電體內(nèi)偶極(jí)子(zǐ)反(fǎn)向平行(háng)排(pái)列(liè)，表現為宏(hóng)觀極化強(qiáng)度(dù)為零；在(zài)小電場(cháng)加載下，電場(cháng)使得部(bù)分偶極(jí)子(zǐ)開始轉向，宏觀極(jí)化(huà)強度(dù)開始增(zēng)加(jiā)；當電場大於材料的(dí)正向(xiàng)轉(zhuǎn)折電(diàn)場 EAF時(shí)，材料內(nèi)部相(xiāng)鄰偶極(jí)子在(zài)電場(cháng)作用(yòng)下迅速(sù)轉向(xiàng)實現同(tóng)向平行(háng)，表(biǎo)現為(wéi)宏(hóng)觀(guān)極化強(qiáng)度(dù)迅速(sù)增加(jiā)；若電(diàn)場繼(jì)續增(zēng)加，已(yǐ)轉(zhuǎn)變為(wéi)鐵(tiě)電(diàn)態的材料宏(hóng)觀(guān)極(jí)化(huà)強度逐漸達到(dào)飽和。降(jiàng)低(dī)加(jiā)載電場，材(cái)料的極(jí)化(huà)強度(dù)逐漸減小；當外(wài)電場(cháng)小於材料的反(fǎn)向轉折(zhē)電場(cháng) EFA 時，材(cái)料內部(bù)偶極子恢(huī)復反向平(píng)行排列(liè)，宏觀極(jí)化強(qiáng)度(dù)急(jí)速減小，變(biàn)回反鐵電相(xiāng)。